Teorema de las fuerzas vivas

El teorema de la energía cinética, también conocido como teorema de fuerzas vivas, es un teorema importante en el contexto de la mecánica clásica, en especial dentro del campo de la dinámica y de los análisis energéticos.

El teorema establece que :

${displaystyle W=Delta E_{c}=E_{c_{2}}-E_{c_{1}},}$

Este teorema es válido tanto en el ámbito de la mecánica clásica como en el de la mecánica relativista de partículas. Sin embargo, no es como lo esperabamos en la mecánica de medios continuos o deformables y necesita ser reformulado, ya que un sólido deformable sobre el que se realiza trabajo puede almacenar energía en forma de energía potencial elástica o disiparla por deformación plástica, sin que el trabajo realizado se convierta en energía cinética. De hecho para un sistema que incluya medios continuos deformables, en el que se conserve la energía se puede definir el incremento de energía interna como:

${displaystyle Delta U=W-Delta E_{c},}$

Por lo que el teorema de las fuerzas vivas original afirmaría que para un cuerpo no deformable, el trabajo realizado sobre él no produce incrementos de energía interna, siendo todo el trabajo igual al incremento de energía cinética.

En el ámbito de la mecánica newtoniana resulta fácil demostrar el teorema de las fuerzas vivas para una partícula:

Siendo ${displaystyle E_{c}equiv {frac {1}{2}}mv^{2}}$ la energía cinética de la partícula; y r₁ y r_{2 ,} los vectores posición inicial y final respectivamente.

La demostración anterior es válida para la mecánica relativista con cambios triviales:

Las unidades de trabajo y de energía cinética se expresan en julio (J).

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